近日，北京理工大學(xué)物理學(xué)院張向東教授課題組基于偏振糾纏量子全息技術(shù)，實現(xiàn)了量子全息顯微。相關(guān)成果以“Quantum Holographic Microscopy”為題發(fā)表在Laser & Photonics Reviews 期刊[Laser Photonics Rev. 2025, 2401909]上。北京理工大學(xué)物理學(xué)院孔令軍研究員、張景風(fēng)博士生為該論文的共同第一作者，北京理工大學(xué)物理學(xué)院張向東教授為論文通訊作者，北京理工大學(xué)物理學(xué)院張卓研究生也為該工作做出了重要貢獻(xiàn)。該研究工作得到了國家自然科學(xué)基金委的支持。
 

　　相位顯微技術(shù)在對近乎透明生物樣本進(jìn)行分析方面得到了廣泛應(yīng)用。對于弱散射樣本而言，相位信息代表了光通過樣本時的光程差，而相位成像技術(shù)無需使用對比劑，避免了熒光顯微鏡所面臨的一些問題，例如光漂白和光毒性。在過去的二十年中，這種成像技術(shù)發(fā)展迅速。目前，包括相襯顯微鏡、微分干涉對比顯微鏡、數(shù)字全息顯微鏡等在內(nèi)的多種相位顯微鏡已經(jīng)實現(xiàn)。然而，由于傳統(tǒng)顯微鏡易受環(huán)境噪聲或系統(tǒng)穩(wěn)定性的影響，其靈敏度和分辨率從根本上受到限制，并且重建圖像的信噪比(SNR)相對較低。
 

　　與經(jīng)典光學(xué)顯微技術(shù)相比，量子顯微技術(shù)近年來受到了廣泛關(guān)注，因為量子關(guān)聯(lián)測量的使用可以有效減少環(huán)境噪聲對系統(tǒng)的影響，提高其魯棒性。此外，量子關(guān)聯(lián)還可以用于提取每個光子的更多信息，從而提高光學(xué)顯微鏡的靈敏度。目前，基于量子關(guān)聯(lián)的量子圖像掃描顯微鏡已經(jīng)在振幅型光學(xué)量子顯微鏡中實現(xiàn)了超分辨能力。然而，振幅量子顯微鏡無法測量透明物體。因此，研究量子相位顯微鏡受到了人們一些關(guān)注。基于NOON態(tài)，已經(jīng)實現(xiàn)了偏振相位顯微鏡。這種量子顯微鏡主要用于雙折射物體的定量相位測量，這極大地限制了它們的應(yīng)用，特別是在生物樣本檢測方面。最近，利用偏振糾纏實現(xiàn)了一種光學(xué)空間差分量子暗場顯微鏡。然而，這種顯微鏡僅對相位物體的邊緣敏感，屬于定性相位測量。因此，開發(fā)新的量子相位顯微技術(shù)以克服目前已有量子相位顯微鏡存在的問題是未來研究的目標(biāo)。
 

　　研究團(tuán)隊將量子全息技術(shù)引入顯微鏡系統(tǒng)，構(gòu)建了一種新型的量子相位顯微術(shù)——量子全息顯微術(shù)(QHM)。QHM方案如圖1a所示。QHM方案包含糾纏源、掃描顯微系統(tǒng)和量子探測部分。掃描顯微系統(tǒng)由兩個空間光調(diào)制器(SLM1和SLM2)以及兩個顯微物鏡(MO1和MO2)組成。掃描顯微系統(tǒng)中光子的路徑細(xì)節(jié)如圖1b所示。SLM1用于加載一個衍射光柵，使光子的水平偏振態(tài)(|H?)的傳播方向產(chǎn)生一個角度為ε的偏轉(zhuǎn)。同時，SLM1還用于在光子的水平偏振態(tài)(|H?)和垂直偏振態(tài)(|V?)之間引入一個已知的相位差(φ)。MO1將|H?和|V?光子聚焦到樣品上(如圖1b的插圖所示)。|V?光子的焦點是固定的，而通過調(diào)節(jié)SLM1上加載的光柵，|H?光子的焦點可以在樣品上進(jìn)行掃描。圖1c展示了以6微米步長進(jìn)行掃描的結(jié)果。圖中的紅球和黑線分別代表實驗結(jié)果和理論結(jié)果。光子通過樣品后，MO2和SLM2被用于對|H?和|V?光子進(jìn)行準(zhǔn)直和重疊。
 

圖1. 量子全息顯微系統(tǒng)理論方案示意圖。
 

　　在樣本測量過程中，所使用的糾纏源的糾纏態(tài)可以描述為Ψin=|V?A|H?B+|H?A|V?B，其中下標(biāo)A和B分別標(biāo)記光子A和光子B。當(dāng)每對糾纏光子中的光子A通過掃描顯微系統(tǒng)后，糾纏態(tài)變?yōu)棣穂φ,θun(x,y)] = |V?A|H?B + exp(?j[φ+θun(x,y)])|H?A|V?B。這里，θun(x,y)表示由樣本引入的未知相位差。隨后，使用方向為45°的偏振片投影光子A和光子B的偏振態(tài)，并對光子A和光子B進(jìn)行符合測量。符合計數(shù)與相位差φ和θun之間的關(guān)系為Rφ(x,y) ∝ 1 + cos[φ + θun(x,y)]。為了在[0,2π]范圍內(nèi)準(zhǔn)確獲得未知相位θun的值，可以分別在φ = 0, π/2, π, 3π/2時測量四次Rφ(x,y)。隨后，可以根據(jù)表達(dá)式θun(x,y) = arg{R0(x,y) ? Rπ(x,y) + jRπ/2(x,y) ? jR3π/2(x,y)}來提取未知相位θun(x,y)。
 

　　如圖2a所示，QHM實驗裝置與上述理論方案一一對應(yīng)，同樣包括偏振糾纏光子源、掃描顯微系統(tǒng)和量子探測系統(tǒng)。偏振糾纏光子源由一個405nm連續(xù)泵浦光和一個Sagnac干涉儀組成。泵浦光用于泵浦一個10毫米長的Ⅱ型相位匹配的周期性極化KTP(PPKTP)晶體，該晶體位于Sagnac干涉儀內(nèi)，從而產(chǎn)生偏振糾纏光子。通過四分之一波片(QWP)和半波片(HWP)調(diào)整泵浦激光的偏振方向，以滿足相位匹配條件。Sagnac干涉儀由一個雙波長偏振分束器(DPBS)、兩塊寬帶介質(zhì)反射鏡(BDM)以及一個固定在45°方向的雙波長半波片(DHWP)組成。通過調(diào)整光子B的QWP和HWP即可獲得想要的偏振糾纏態(tài)。所構(gòu)建的糾纏態(tài)在+45°/-45°基底下的極化關(guān)聯(lián)的干涉條紋對比度為98.3% ± 0.1%，在|H?/|V?基底下的極化關(guān)聯(lián)干涉條紋對比度為98.8% ± 0.1%。
 

圖2. QHM實驗裝置以及實驗結(jié)果。
 

　　在掃描顯微系統(tǒng)和量子探測系統(tǒng)(如圖2a右側(cè)所示)中，SLM1和SLM2是兩個分辨率為1920×1080像素的空間光調(diào)制器。MO1和MO2是數(shù)值孔徑(NA)為0.25的顯微物鏡。偏振分束器(PBSs)被用作偏振器。光子A和光子B分別由單光子探測器(SPAD-A和SPAD-B)探測。為了測試QHM實驗裝置的性能，該團(tuán)隊首先測量了螺旋相位板(樣本1，如圖2b所示)的相位分布。圖2c中展示了四次符合測量的實驗結(jié)果，并重建了螺旋相位板的相位分布(如圖2d所示)。實驗結(jié)果與圖2b中的理論結(jié)果相吻合。
 

　　基于QHM，該團(tuán)隊還測量了另外兩個相位范圍在[0,2π]內(nèi)的樣本。樣本2的相位呈線性變化，而樣本3的相位呈階梯式變化。樣本2和樣本3的實驗結(jié)果分別如圖2e和圖2f所示。圖中的紅線表示理論結(jié)果，藍(lán)色圓球?qū)?yīng)實驗結(jié)果。在圖2f中，取了0.314弧度的相位步長。從圖中可以清楚地看到，理論結(jié)果與實驗結(jié)果相吻合。這表明該團(tuán)隊構(gòu)建的QHM不僅可以檢測相位分布變化緩慢的物體，還可以檢測相位分布變化劇烈的物體。
 

　　量子全息顯微系統(tǒng)優(yōu)勢之一：高相位分辨率
 

　　在上述測量中，每個像素的符合測量采集時間為1秒。通過增加采集時間，可以進(jìn)一步提高樣本的信噪比(SNR)和相位分辨率。為了說明這一點，該團(tuán)隊對樣本2的第一個階梯(如圖2f中紅色箭頭所指)進(jìn)行了實驗測試，將每個像素的符合測量采集時間增加到10秒。200個像素的測量結(jié)果如圖2g所示。根據(jù)圖2g中的實驗數(shù)據(jù)計算得到的信噪比約為100.6，這比經(jīng)典全息顯微鏡的實驗結(jié)果高出一個數(shù)量級。需要指出的是，QHM中信噪比的提高來自于量子糾纏的使用。從圖2g可以看出，測量結(jié)果落在[0.3, 0.33]范圍內(nèi)，噪聲波動在26.3毫弧度以內(nèi)，這對應(yīng)于QHM的相位分辨率。與基于Hong-Ou-Mandel干涉的量子顯微術(shù)相比，該團(tuán)隊的方法將相位分辨率提高了約30倍。與最近報道的定量相位梯度顯微術(shù)相比，該方法將相位分辨率提高了約一個數(shù)量級。
 

　　量子全息顯微系統(tǒng)優(yōu)勢之二：強(qiáng)抗噪聲能力
 

　　該團(tuán)隊構(gòu)建的QHM對環(huán)境噪聲具有魯棒性。為了測試這一點，在量子全息顯微實驗中，將一盞日光燈發(fā)出的白光作為經(jīng)典噪聲進(jìn)行照射。實驗中使用的雙折射相位樣品是一個字母“T”，其相位分布如圖3a所示。重建圖像的實驗結(jié)果如圖3b所示。結(jié)果清晰地表明，即使在存在經(jīng)典雜散光的情況下，相位圖像也能夠被準(zhǔn)確重建。相比之下，當(dāng)使用單光子而非糾纏態(tài)時，實驗結(jié)果如圖3c所示。此時圖像變得過于模糊，無法顯示出字母“T”。上述結(jié)果僅展示了其中一種噪聲的情況。事實上，量子全息顯微系統(tǒng)還能夠?qū)ζ渌愋偷脑肼暠憩F(xiàn)出魯棒性，例如靜態(tài)相位失序或去相干退相。
 

　　此外，該團(tuán)隊還在僅檢測光子A的情況下來測量雙折射相位樣品。實驗結(jié)果如圖3d所示，無法獲得任何圖像。這一結(jié)果表明，在量子全息顯微技術(shù)中，糾纏態(tài)是必要的。僅通過檢測坍縮后的糾纏態(tài)，無法獲得樣品的相位信息。
 

圖3.經(jīng)典噪聲下基于QHM的相位樣品重建。
 

　　量子全息顯微系統(tǒng)優(yōu)勢之三：生物樣本圖像重建
 

　　除了能夠?qū)﹄p折射相位樣品進(jìn)行成像外，該QHM還可以用于對非雙折射的無標(biāo)記生物樣品進(jìn)行成像。圖4a和圖4c展示了番茄和草履蟲生物樣品的重建相位分布的實驗結(jié)果。結(jié)果表明不僅能夠區(qū)分不同樣品類型中的細(xì)胞分布，還能夠識別同一細(xì)胞中不同物質(zhì)含量。更為重要的是，細(xì)胞內(nèi)物質(zhì)的分布也清晰可見。圖4b和圖4d分別展示了通過QHM獲得的單個番茄細(xì)胞和草履蟲細(xì)胞的三維結(jié)構(gòu)圖。
 

　　為了進(jìn)行比較，該團(tuán)隊使用普通振幅顯微鏡對番茄和草履蟲生物樣品進(jìn)行成像(如圖4e和圖4g所示)，圖4f和圖4h提供了相應(yīng)的單細(xì)胞圖像。可以發(fā)現(xiàn)，從這些圖像中獲得的細(xì)胞內(nèi)分布類似于隨機(jī)噪聲，雖然可以獲得每個細(xì)胞的邊緣信息，但無法提取任何有用的信息。事實上，細(xì)胞內(nèi)物質(zhì)分布的信息對于研究細(xì)胞內(nèi)物質(zhì)的分布和相對流動具有極其重要的意義。通過QHM所獲得的圖像，可以用于計算細(xì)胞體積、折射率、干質(zhì)量、細(xì)胞形狀等細(xì)胞參數(shù)。這些參數(shù)目前是其他量子相位顯微成像方案所無法實現(xiàn)的。
 

圖4. 基于QHM的生物樣本圖像的實驗結(jié)果。
 

　　該團(tuán)隊通過量子全息技術(shù)與顯微成像的融合，構(gòu)建了一種新型量子全息顯微鏡(QHM)，可以用于測量各種非生物樣品和無標(biāo)記的生物樣品，解決了現(xiàn)有量子相位顯微鏡分辨率低、適用范圍窄的難題，為透明樣本的定量分析開辟了新途徑。未來，QHM有望進(jìn)一步突破空間分辨率限制，并縮短檢測時間，在工業(yè)生產(chǎn)、醫(yī)學(xué)、生物研究等領(lǐng)域有望廣泛應(yīng)用。